Persistance d'ondes de choc

Magali Mercier

Description

Persistance d'ondes de choc. Persistance d'ondes dans les fluides compressibles. Magali Mercier Institut Camille Jordan, Lyon à Grenoble, le 3 décembre 2009 Magali Mercier (Institut Camille Jordan, Lyon) Persistance d'ondes de choc. à Grenoble, le 3 décembre 2009 1 / 40

• entropie spécifique du gaz


• temps d'existence des solutions ondes de choc résultats antérieurs


• persistance d'ondes dans les fluides compressibles


• persistance d'ondes de choc


• gaz de van der

Sujets

• Grenoble
• Jordan
• Mercier

Informations

• Publié par: profil-urra-2012
• Publié le: 01 décembre 2009
• Nombre de lectures: 111
• Langue: Français
• Poids de l'ouvrage: 2 Mo

Extrait

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à Grenoble, le 3 décembre 2009

Magali Mercier

Institut Camille Jordan, Lyon

Persistance d’ondes dans les fluides compressibles.

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Temps d’existence des solutions régulières Résultats antérieurs Existence globale pour un gaz de Van der Waals

2

Introduction Thermodynamique Propriétés des équations d’Euler

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Temps d’existence des solutions ondes de choc Résultats antérieurs Solution autosimilaire dans la limite des chocs forts Construction analytique d’onde de choc

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Plan

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Temps d’existence des solutions ondes de choc Résultats antérieurs Solution autosimilaire dans la limite des chocs forts Construction analytique d’onde de choc

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Plan

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Introduction Thermodynamique Propriétés des équations d’Euler

Temps d’existence des solutions régulières Résultats antérieurs Existence globale pour un gaz de Van der Waals

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Temps d’existence des solutions ondes de choc Résultats antérieurs Solution autosimilaire dans la limite des chocs forts Construction analytique d’onde de choc

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Temps d’existence des solutions régulières Résultats antérieurs Existence globale pour un gaz de Van der Waals

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Plan

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Introduction Thermodynamique Propriétés des équations d’Euler

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(A)

p= (γ 0 −1)ρ γ 0 exp(s/c v ),

oùρ,u,ssont respectivement la densité, la vitesse et l’entropie spécifique du gaz. De plus on se donne une loi d’étatp:ρ,s7→p(ρ,s). Pour un gaz parfait polytropique (GPP) :

On s’intéresse aux équations d’Euler compressibles pour des solutions régulières : 8 > ∂ t ρ+div(ρu) =0, ∂ t u+ (u∙ r)u+ 1 rp=0, : < > ∂ t s+u∙ rs=0. ρ

avecγ 0 ∈]1,3]et plus particulièrementγ 0 =5/3,7/5 ou 6/5. Pour un gaz de Van der Waals (VdW) : p= (γ 0 −1) „ 1− ρ bρ « γ 0 exp(s/c v ).

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