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Publié par | universitat_stuttgart |
Publié le | 01 janvier 2004 |
Nombre de lectures | 25 |
Langue | English |
Poids de l'ouvrage | 2 Mo |
Extrait
EllipsoidsOblateofSedimentation
VonderFakult¨atMathematikundPhysikderUniversit¨atStuttgart
zurErlangungderW¨urdeeinesDoktorsder
Naturwissenschaften(Dr.rer.nat.)genehmigteAbhandlung
vorgelegtvon
FrankRodolfoFonsecaFonseca
Hauptberichter:Mitberichter:
ausColombiaa´Bogot
Prof.Prof.DrDr.H..-Ing.J.RainerHerrmannHelmig
Tagderm¨undlichenPr¨ufung:14.Mai2004
Institutf¨urComputeranwendungen1derUniversit¨atStuttgart
2004
oT
a
aLaur
little
on
Sofia,
part
earth
...
of
heaven
Contents
1
2
3
4
ZusammenfassungDeutsche1.1Simulationsmethode............................
1.2DiePhasen.................................
¨1.3Derstation¨areZustandundperiodischePhasen:Ahnlichkeitgesetz.....
¨1.4ZustandsdiagrammundUberg¨ange.....................
1.5Sedimentationsgeschwindigkeitf¨uroblateEllipsoide...........
1.6Orientierungsverhalten...........................
1.7Diffusion..................................
1.8R¨aumlicheKorrelationen..........................
¨1.9AnderungenimVolumenanteilundKollaps................
¨1.10AnderungderBeh¨altergr¨oße........................
oductionIntr2.1Thefallingobjects.............................
2.2Manyparticlesedimentation........................
2.3Drivensuspensionandhydrodynamicdispersion.............
2.4Steadysedimentationandthefluidizedbedgeometry...........
2.5LowReynoldsnumberflow.........................
2.6Velocityfluctuationsinhard-spheresedimentation.............
2.6.1CaflischandLuke’swork......................
2.6.2Resumeofexperimentsandsimulations..............
2.6.3Sometheoreticalapproaches....................
2.7Non-Sphericalparticles...........................
2.8Overview..................................
Model3.1Navier-Stokesequations..........................
3.1.1Thegeneralequationforthedynamicsofthefluid........
3.1.2ThedimensionlessformoftheNavier-Stokesequation......
3.2Boundaryconditions............................
3.3Themodel..................................
3.4Contactfunction...............................
Phenomenology4.1Trajectoriesofafallingoblateellipsoid..................
4.2Steady-fallingoblateellipsoid.......................
4.3Oscillatoryoblateellipsoid.........................
i
113345678910
131315161719202021212223
27272829303033
35353739
ii
5
6
7
8
9
Contents
4.4Chaoticoblateellipsoid...........................
4.5ComparisonwithMahadevan´smodel...................
4.6Vortex....................................
4.7ConclusionsandOutlook..........................
Phases5.1Steady-FallingPhase.............................
5.1.1Changeintheinitialfallingheight..................
5.1.2Dependenceonthekinematicviscosity...............
5.1.3Changeintheellipsoidaspect-ratio.................
5.2PeriodicPhase................................
5.2.1Changeintheinitialorientation..................
5.2.2ComparisonwithBelmonte’sresults................
5.3Chaoticregime................................
5.3.1Sensitivitytothechangeintheinitialorientation.........
5.3.2Powerspectra,autocorrelation,Poincaresection..........
5.3.3Lyapunovnumber..........................
5.4ConclusionsandOutlook..........................
transitionsphaseandlawSimilarity6.1Steady-FallingOblateEllipsoid:Similaritylaw...............
6.2Periodicbehavior:Similaritylaw......................
6.3PhaseDiagram................................
6.4TransitionfromSteady-fallingtoOscillatoryphase............
6.5TransitionfromSteady-fallingtochaoticphase...............
6.6ConclusionsandOutlook..........................
articlesPMany7.1Results....................................
7.1.1Sedimentationvelocityforoblateellipsoids............
7.1.2Orientationalbehavior.......................
7.1.3Orientationalchanges........................
7.1.4ModerateReynoldsnumber....................
7.2OutlookandConclusions..........................
Diffusion8.1Introduction.................................
8.2Results....................................
8.2.1Changeindensity,viscosityandaspect-ratio...........
8.2.2Orientationaldiffusion.......................
8.2.3Non-diffusivedynamicalbehavior.................
8.2.4Similarity..............................
8.3OutlookandConclusions..........................
FluctuationselocityV9.1Spatialcorrelations.............................
9.1.1Changeinthevolumefraction...................
404041424343434447484850525253535457575959616263656565697273747777808184859192939394
Contents
9.1.2Collapsingofthespatialcorrelations.
9.2Changeofthecontainersize.........
9.3OutlookandConclusions...........
Conclusion1010.1OneOblateellipsoid.....
sedimentationellipsoidsyMan10.210.3Outlook............
yBibliograph
...
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iii
9598101
103103104106
109
vi
Contents
1Kapitel
ZusammenfassungDeutsche
Newtonzeigte,dassK¨orpermiteinerkonstantenBeschleunigungaufdieErdefallen,aber
trotzderunleugbarenAnziehungderSchwerkraftbewegensichnichtallefallendenGe-
genst¨andeaufgeraderFlugbahnabw¨arts.DieBetrachtungderFl¨ussigkeitbeinhaltetsehr
schwierigeundnichtlineareInteraktionen.TrotzderbahnbrechendenBem¨uhungendurch
Maxwellallgemeine(1853),ProblemderalsohneerstesL¨osung.dieK¨orper-AndererseitsFl¨ussigkistdieeit-InteraktionSedimentbildungbetrachteteineshat,bliebSystemsdas
vonProblemPartikinelnderineinerHydrodynamikFl¨ussigkeitundinunterderdemStatistischenEinflussderPhysik.SchwerkraftDieseseinProblemsehrhatwichtigesviele
ten,derAnwendungenBiophinysik,dendergrundleKlimaforschunggendenWsowieissenschaftenaufdemwieinGebietdenderLuftftechnischenahrtwissenschaf-chemi-
schenReaktoren,z.B.derAusbreitungvonVerschmutzung,inTintenstrahldruckern,den
druckaufgeladenenWirbelschichtsystemen,etc..DiesesProblemweistschwierigeMul-
tik¨orper-InteraktionenwegenderweitreichendenHydrodynamikauf,dief¨urKugeln¨uber
weinenamyBereich(2001).vTonrozΨ/edieseabf¨allt,breitenwobeieAnwendungmderAbstand¨oglichkzwischeneitenfehltdenPderartikPartikelnist,elsediment-Ramas-
bleibtbildungeinungelweiterhin¨osteseineProblem.statistisch-mechanischeundhydrodynamischeBeschreibungund
Simulationsmethode1.1
DasModellwurdedurchH¨oflerandSchwarzer(2000)entwickelt,erweitertdurchKuu-
selaHerrmannet.al.((1)(2001)2004)undwirdangewinandt.einigenDieBeStudienwevgungonKvonuuselaFl¨et.ussigkal.eiten(2003)wirdundgelF¨ost,onsecaindemand
mandieinkompressiblenNavier-StokesGleichungenaufeinemdiskretenGitterl¨ost:
∂∂iv+Σv∙)v=−p+,E()v+Ω(1.1)
Φ=v∙wterneobeivKraftdiedarstellt,GeschwindigkdieineitderunseremFl¨ussigkProblemeitist,diesowieSchwerkraftpdenist.DruckDieundReΩeineynoldszahlex-
1
2
240(a1)180Position in Y12060
0
(b1)
(I)
(c1)
Simulationsmethode1.1.1
−258118178238298
Position in X
Abbildung1.1:TypischeFalltrajektorieninunserenSimulationen.Wirzeigendasun-
ver¨zillationanderlich-fmitν=allendeΦ.ΦΩ)Re,Δegime,=ΦΣ.NΨ)Ψ´´,.mitΣPΨ)Δ,eund=Φ.dieΩ),ν=chaotischeΦ.Φ´´;BeΣOweΨ)gungdiemitΔperiodischee=Φ.Os-Ω),
ν=Φ.Φ´´.
ES=iΩEMρM/Σν),wobeiidievertikaleoblateEllipsoidgeschwindigkeitist,ΩEMder
gr¨oßteDurchmesserdesoblatenEllipsoids,ρMdieDichteundν=µ/ρMdiekinemati-
istschedabeiViskdieosit¨at(µSchwerkraft.istdieDieScherviskosit¨Grenzbedingungenat).DieFroudezwischenZahlistder>Fle¨=ussigkΣi))eit/ΣUundΣΩEdenM)),ob-g
Fllaten¨ussigkeitaufEllipsoidpartikderPelnartiksindeloberflerf¨¨ullt,achewennabh¨angigmanvinonderBetrachtrutschfreienzieht,dassdieBeGrenzbedingungwegungist,der
vΣx)=vj+rΣx)CM×ω,wobeividietranslationaleGeschwindigkeitdesEllipsoidsist,
rWΣxinkCM)derVelgeschwindigkektorveitondesseinerEllipsoids.MittezumPunktxanderEllipsoidoberfl¨ache,undωdie
DieInteraktionzwischenderellipsoidalenOberfl¨acheundderFl¨ussigkeit,dieandasEl-
lipsoidangrenzt,wirderhalten,indemmaneinewiederherstellendeKrafteinf¨ugt,die
eineDiese“VVerteilungskrafterteilungskraft”inahmtdiedieVGegenwolumenkraftartdesderNaEllipsoidsvier-StokinesdemSinneGleichungnach,vdasserursacht.die
Fl¨ussigkeitinnerhalbdesEllipsoidssichwieeinsteiferK¨orperbewegt.Einenichtreiben-
deKraftwirdausge¨ubt,wenndiePartikelschabloneunddersteifeK¨orpernichtinder
gleichenPositionsind(H¨ofler(2000)).
DierepulsiveKraftzwischendenEllipsoidenwirdproportionalzuihrer¨Uberlappung
gekurzew¨ahlt.AbstW¨ennandedievermeidenoblatendieEllipsoidehnichtydrodynamischen¨uberlappendKr¨afte,sind,dieistdiedasVKraftnull,orhandenseinund¨uberder
Fldiese¨ussigkKrafteitwirdbeschreiben,eineKdenKontaktfunktionontaktgewzwischen¨ahlt,dendiePartikeingehendereln(KinuuselaKet.uuselaal.et.al.(2001)).(2001)F¨ur
undinPerramandRasmussen(1996)erkl¨artwird.DieGeometriedesoblatesEllips