First mass measurements with the MPIK, UW-PTMS [Elektronische Ressource] / put forward by Christoph Diehl

Christoph Diehl

Sujets

• Physik

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• Publié par: ruprecht-karls-universitat_heidelberg
• Publié le: 01 janvier 2011
• Nombre de lectures: 28
• Langue: Deutsch
• Poids de l'ouvrage: 16 Mo

Extrait

Dissertation
submitted to the
Combined Faculties of the Natural Sciences and Mathematics
of the Ruperto-Carola-University of Heidelberg, Germany
for the degree of
Doctor of Natural Sciences
Put forward by
Diplom-Physiker Christoph Diehl
born in: Mainz
Oral examination: 11.05.2011First mass measurements with the
MPIK/UW-PTMS
Referees: Prof. Dr. Klaus Blaum
PD Dr. Wolfgang Quintiv
Zusammenfassung in Deutsch:
3 3Die genaue Bestimmung des H- He Massenverhältnisses und daraus resultierend des
Q-Wertes von Tritium, trägt zur Bestimmung der Elektron-Antineutrinomasse durch das
Karlsruhe Tritium Neutrino Experiment (KATRIN) bei. Eine Bestimmung des Massen-
10verhältnisses mit einer Genauigkeit von besser als 1 10 erlaubt einen Test des sys-
3 3tematischen Fehlers der Endpunktsbestimmung des Betazerfalls von H zu He in der
Datenanalyse von KATRIN. Um diese Präzision zu erreichen wurde ein Penningfallen-
massenspektrometer (MPIK/UW-PTMS) an der University of Washington konstruiert und
ans Max-Planck-Institut für Kernphysik transferiert. Hier wurde ein spezielles Tritium-
labor eingerichtet, in dem mehrere Umweltparameter, wie zum Beispiel das Magnetfeld
und die Temperatur, stabilisiert werden. Das Experiment wurde in Betrieb genommen und
ausführliche Messungen zur Charakterisierung des Spektrometers und zur Optimierung
12 4+experimenteller Prozeduren wurden am Testion C durchgeführt. Erste Massenmes-
1 + 16 6+sungen mit dem Spektrometer wurden mit H and O Diese lieferten
8eine Genauigkeit der Messungen von einigen 10 , zeigen aber auch das Potential des
10Spektrometers bald eine Präzision von besser als 1 10 zu erreichen.
Zusammenfassung in Englisch:
3 3The precise determination of the H- He mass ratio, and hence the tritium Q-value, is of
relevance for the measurement of the electron anti-neutrino mass performed by the Karl-
sruhe Tritium Neutrino experiment (KATRIN). By determining this ratio to an uncertainty
10of better than 1 part in 10 , systematic errors of the endpoint energy in the b-decay of
3 3H to He can be checked in the data analysis of KATRIN. To reach this precision, a Pen-
ning Trap Mass Spectrometer (MPIK/UW-PTMS) was constructed at the University of
Washington, which has been transferred to the Max-Planck-Institute for Nuclear Physics
in Heidelberg. Here, a dedicated tritium laboratory was set up. Special care was taken to
stabilize several environmental parameters, such as the magnetic field or the temperature.
12 4+The experiment was commissioned and extensive measurements with the test ion C
were carried out in order to characterize the spectrometer and to optimize the experimental
procedures. Finally, the first mass measurements with the spectrometer were performed
1 + 16 6+ 8on H and O , yielding an uncertainty of some parts in 10 , but also showing the
10potential of the spectrometer to reach a precision below 1 part in 10 in the near future.Contents
List of Figures viii
List of Tables xi
1 Introduction and motivation 1
1.1 Precision mass spectrometry . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1
1.1.1 History of precision mass spectrometry . . . . . . . . . . . . . . 1
1.1.2 Penning trap mass spectrometry . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3
1.2 The MPIK/UW-PTMS experiment . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
2 The search for the neutrino mass 6
2.1 The neutrino mass . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 6
2.2 Approaches to determine the neutrino mass . . . . . . . . . . . . . . . . 9
2.2.1 Double beta-decay . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
2.2.2 Cosmology . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10
2.2.3 Ordinary beta-decay . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11
2.2.4 Penning trap mass spectrometry . . . . . . . . . . . . . . . . . . 15
3 Penning trap theory 23
3.1 Electrostatics of the Penning trap . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23
3.2 Harmonic ion motion in a Penning trap . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 24
3.3 Axial ion detection . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 27
3.3.1 Harmonic oscillator model of the ion . . . . . . . . . . . . . . . 28
3.3.2 Lineshapes in axial ion detection . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31
3.3.3 Axial frequency resolution . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 34
3.3.4 Incoherent noise detection . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 35
3.4 Shifts to the axial frequency . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 37
3.4.1 Higher order effects and special relativity . . . . . . . . . . . . . 37
3.4.2 Misalignment and trap ellipticity . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40
3.4.3 Miscellaneous frequency shifts . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 40
3.5 Cooling mechanisms . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41
3.5.1 Magnetron cooling . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 42
3.5.2 Modified cyclotron cooling . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43
3.6 Mass measurements and radial detection . . . . . . . . . . . . . . . . . . 43
3.6.1 The invariance theorem . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 44
3.6.2 Triggered sweep radial detection technique . . . . . . . . . . . . 44
vvi Contents
4 Experimental setup 47
4.1 hardware . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47
4.1.1 Double trap assembly . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 48
4.1.2 Ion creation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 50
4.1.3 Magnet systems . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 53
4.1.4 Mechanical arrangement and vacuum components . . . . . . . . 56
4.1.5 Feedthrough of electronic signals to the traps . . . . . . . . . . . 59
4.2 Electronics . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 60
4.2.1 Trap connections and external tuned circuit . . . . . . . . . . . . 62
4.2.2 Drive system . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 63
4.2.3 Axial amplifier . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 66
4.2.4 Room-temperature electronics and frequency lock . . . . . . . . 66
4.2.5 Voltage sources . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 68
4.3 Automation and data acquisition . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 68
4.3.1 Controller user interface . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69
4.3.2 Control architecture . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 69
4.3.3 Data acquisition and automated analysis . . . . . . . . . . . . . . 71
4.3.4 Automation of experimental standard procedures . . . . . . . . . 72
5 The Heidelberg tritium laboratory 74
5.1 Tritium safety concept . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 74
5.2 Environment stabilization systems . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 78
5.2.1 Magnetic field stabilization . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 79
5.2.2 Temperature . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81
5.2.3 Vibration isolation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81
5.3 Adaption to the already existing spectrometer . . . . . . . . . . . . . . . 81
6 Experimental results 83
6.1 Commissioning experiments . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 83
6.1.1 Tuned circuit and noise sources . . . . . . . . . . . . . . . . . . 84
6.1.2 Compensation of drive signals . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 86
6.1.3 Alignment of the traps . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 87
6.1.4 Bake-out of the traps . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 88
6.2 Ion preparation . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 89
6.2.1 Loading from the external ion source and the gas handling system 89
6.2.2 from the field emission point . . . . . . . . . . . . . . . 92
6.2.3 Application of different contaminant removal methods . . . . . . 93
6.2.4 Preparation of small ion clouds . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 95
6.3 Measurement of the eigenfrequencies and optimization of trap parameters 97
6.3.1 Axial frequency measurements . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 97
6.3.2 Measurements of the modified cyclotron frequency . . . . . . . . 108
6.3.3 Magnetron frequency measurements . . . . . . . . . . . . . . . . 112Contents vii
6.4 Mass measurements . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 114
6.4.1 The proton mass measurement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 116
6.4.2 The oxygen mass . . . . . . . . . . . . . . . . . . 118
6.4.3 Systematic shifts . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 118
6.4.4 Summary of the mass measurements . . . . . . . . . . . . . . . . 124
7 Conclusions and outlook 126
Bibliography 128List of Figures
281.1 Uncertainty of the Si mass over time. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2
2.1 Neutrino mass limits from experiment. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8
2.2 Feynman diagrams of double beta-decay. . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9
2.3 Spectrum of the electrons emitted in tritiumb-decay towards the endpoint. 11
2.4 Drawing of the KATRIN setup. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14
2.5 Schematic drawing of a MAC-E-filter. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 16
2.6 Energy level diagram for tritiumb-decay. . . . . . . . . . . . . . . . . . 18
2.7 The spectrum of tritiumb-decay electrons around the endpoint. . . . . . 20
3 32.8 Development of the H/ He mass differ