Investigations of coupled and Kerr non-linear optical resonators [Elektronische Ressource] / von André Thüring

André Thüring

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• Physik

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• Publié par: gottfried_wilhelm_leibniz_universitat_hannover
• Publié le: 01 janvier 2009
• Nombre de lectures: 25
• Langue: English
• Poids de l'ouvrage: 17 Mo

Extrait

Investigations of coupled and Kerr non-linear optical
resonators
Von der Fakultat¨ fur¨ Mathematik und Physik
der Gottfried Wilhelm Leibniz Universitt Hannover
zur Erlangung des Grades
Doktor der Naturwissenschaften
– Dr. rer. nat. –
genehmigte Dissertation
von
Dipl.-Phys. Andre´ Thuring¨
geboren am 28. Juni 1978 in Hannover
2009Referent: Prof. Dr. Roman Schnabel
Korreferent: Prof. Dr. Karsten Danzmann
Tag der Promotion: 03.07.2009Abstract
Future interferometric gravitational-wave detectors are aimed at a conside-
rable sensitivity increase. This will be achieved by the implementation of
high finesse, narrow bandwidth arm cavities and high-power lasers leading
to Megawatts of circulating light power. Coupled optical resonators are then
necessary to improve the sensitivity at frequencies beyond the arm cavities’
bandwidth. Additionally, the injection of squeezed states of light will be used for
shot noise reduction. However, problems will occur due to an increased ther-
mal load in the optical components, strict requirements for laser stabilization
and demanding requirements for a broadband squeezed light enhancement.
In this thesis, complex optical resonator configurations were investigated
theoretically and proof of principle experiments were conducted accombined
by extensive numerical simulations. A four-mirror cavity enhanced Michelson
interferometer with reduced laser power inside the optics was analyzed. In
a comprehensive theoretical analysis it is shown that this topology, deemed
to be promising for a long time, is not preferable for the reduction of thermal
effects at adequate sensitivity levels. Instead, in this thesis, the Detuned Twin-
Signal-Recycling topology was proposed as advanced detector. Based on the
resonance doublet of two coupled resonators, this configuration enables the
simultaneous enhancement of upper and lower signal sidebands. As a specific
characteristic, the sensitivity in the entire shot noise limited detection band
can be improved by the less demanding injection of frequency independent
squeezed light. The proposed topology was experimentally demonstrated,
and a broadband shot-noise reduction of up to 4 dB was achieved. Another
experiment aimed at the passive power noise reduction of a continuous-wave
laser beam. A Kerr-type non-linear resonator was set up that yielded a power
noise reduction of a reflected laser beam by a great factor of more than a
thousend (32dB).
Keywords: Gravitational-wave detector, optical resonators, squeezed field
injection, optical Kerr effect
iKurzfassung
Fur¨ zukunftige¨ Gravitationswellendetektoren ist eine betrachtliche¨ Sensiti-
vitatssteiger¨ ung anvisiert. Dies kann erreicht werden durch die Verwendung
optischer Armresonatoren hoher Gute¨ und Hochleistungslasern, wodurch
umlaufende Lichtleistungen im Megawattbereich erzielt werden. Gekoppelte
optische Resonatoren sind dann notig,¨ um die Empfindlichkeit bei Frequen-
zen oberhalb der Bandbreite der Armresonatoren zu steigern. Jedoch werden
Schwierigkeiten durch die erhohte¨ thermische Last in optischen Komponenten,
hoher¨ e Anforderungen an die Laserstabilisierung sowie an die Realisierung
einer breitbandigen Schrotrauschreduzierung durch die Verwendung von
gequetschtem Licht auftreten.
In dieser Arbeit wurden komplexe Konfigurationen optischer Resona-
toren theortisch untersucht und Experimente begleitet von umfangreichen
numerischen Simulationen durchgefuhrt.¨ Ein Michelsoninterferometer mit
Vier-Spiegel-Resonatoren in den Armen mit reduzierter Leistung innerhalb op-
tischer Komponenten wurde untersucht. In einer umfangreichen theoretischen
Analyse wird gezeigt, dass diese Topologie, die lange Zeit als vielversprechend
erachtet wurde, nicht geeignet ist fur¨ eine Reduzierung thermischer Effekte
bei einer gleichzeitig adequaten Empfindlichkeit. Stattdessen wurde in dieser
Arbeit die Detuned Twin-Signal-Recycling Topologie als fortschrittlicher Detek-
tor vorgeschlagen. Aufgrund einer Doppelresonanz gekoppelter Resonatoren
¨ermoglicht¨ diese Konfiguration die gleichzeitige Uberhohung¨ oberer und
unterer Signalseitenbander¨ . Diese Besonderheit erlaubt die Verwendung von
frequenzunabhangig¨ gequetschtem Licht fur¨ eine breitbandige Steigerung der
schrotrauschlimitierten Empfindlichkeit. Die vorgeschlagene Topologie wurde
experimentell demonstriert, und eine breitbandige Schrotrauschreduzierung
um bis zu 4 dB konnte gezeigt werden. Ein zweites Experiment zielte auf die
passive Unterdruckung¨ des Leistungsrauschen eines Dauerstrichlasers ab. Die
Verwendung eines auf dem optischen Kerreffekt basierenden Resonators er-
laubte eine starke Reduzierung des Laserleistungsrauschens um einen großen
Faktor von mehr als 1000 (32 dB).
Stichworte: Gravitationswellendetektor, gequetschtes Licht, optischer Kerref-
fekt
iiiContents
Abstract i
Kurzfassung iii
Contents v
Glossary ix
List of Figures xiii
List of Tables xvii
1 Introduction 1
1.1 Detection of gravitational-waves . . . . . . . . . . . . . . . . . 1
1.2 Interferometric gravitational-wave detectors . . . . . . . . . . 2
1.2.1 Noise sources in interferometric gravitational-wave de-
tectors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
1.2.1.1 Seismic noise . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
1.2.1.2 Thermal noise . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4
1.2.1.3 Quantum noise . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5
1.3 The next generation of interferometric gravitational-wave de-
tectors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5
1.3.1 Realization of high circulating powers . . . . . . . . . . 5
1.3.2 High power laser noise reduction . . . . . . . . . . . . 6
1.3.3 The RSE topology . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 7
1.3.4 Injection of squeezed states of light . . . . . . . . . . . . 7
1.4 Structure of the thesis . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8
2 Optical resonators 11
2.1 Analytical description of a two-mirror cavity . . . . . . . . . . 11
vvi CONTENTS
2.1.1 Carrier fields . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 12
2.1.2 Characteristic quantities . . . . . . . . . . . . . . . . . . 14
2.1.3 Description of a lossy two-mirror cavity . . . . . . . . . 15
2.1.4 Coupling to a two-mirror cavity . . . . . . . . . . . . . 17
2.1.5 Resonator dynamics . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 21
2.1.6 Transfer function . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
2.2 Coupled optical resonators . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 29
2.2.1 Carrier field in a three-mirror cavity . . . . . . . . . . . 29
2.2.2 Explaining the resonance feature . . . . . . . . . . . . . 31
2.2.3 Coupling of a three-mirror cavity . . . . . . . . . . . . . 36
2.2.3.1 Coupling of the impinging carrier light to the
three-mirror cavity . . . . . . . . . . . . . . . . 36
2.2.3.2 Coupling of both resonators in a three-mirror
cavity . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 39
2.2.4 Transfer function of a three-mirror cavity . . . . . . . . 43
2.2.5 Determination of characteristic quantities . . . . . . . . 45
2.2.5.1 Periodicity of frequency response . . . . . . . 46
2.2.5.2 Resonance frequencies and frequency splitting 47
2.3 Summary . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 52
3 Analysis of a four-mirror cavity enhanced Michelson interferom-
eter 53
3.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 54
3.2 Analytical description . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 57
3.2.1 Carrier fields . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 57
3.2.2 Signal sidebands . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 58
3.3 Reduction of parameter space . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 61
3.3.1 Basic assumptions . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 61
3.3.2 Resonance feature . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62
3.3.3 Power in substrates . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 62
3.3.4 Frequency response . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 64
3.4 Parameter studies . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 65
3.4.1 Special cases . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 65
3.4.2 Exemplary configuration . . . . . . . . . . . . . . . . . 68
3.5 Conclusion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 70
4 Detuned Twin-Signal-Recycling 71
4.1 Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 71CONTENTS vii
4.1.1 History of squeezed field injection for gravitational-
wave detectors . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 72
4.2 The Twin-Signal-Recycling topology . . . . . . . . . . . . . . . 74
4.3 Comparison of TSR with GEO 600 . . . . . . . . . . . . . . . . 76
4.3.1 The quantum noise limited sensitivities . . . . . . . . . 76
4.3.2 Broadband shot noise reduction by squeezed field injec-
tion . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 81
4.4 Further possibilities of shaping the sensitivity curve . . . . . . 83
4.4.1 Combination of tuned and detuned SR . . . . . . . . . 84
4.4.2 Tunable bandwidth . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 86
4.4.3 T frequency splitting . . . . . . . . . . . . . . . . 89
4.5 Parameters for a possible application in GEO-HF . . . .